December 10 2016 05:02:27
School Nogma
Навигация
 
Авторизация
Логин

Пароль



Вы не зарегистрированы?
Нажмите здесь для регистрации .

Забыли пароль?
Запросите новый здесь.
 
Токи размыкания и замыкания цепи
Электродинамика

Посмотрим, как влияет э.д.с. самоиндукции на процесс установления тока в цепи, содержащей индуктивность.

В цепи, представленной на схеме 10.10, течёт ток. Отключим источник e, разомкнув в момент времени t = 0 ключ К. Ток в катушке начинает убывать, но при этом возникает э.д.с. самоиндукции, поддерживающая убывающий ток.


Рис. 10.10.

Запишем для новой схемы 10.10.b уравнение правила напряжений Кирхгофа:

img0621.

Разделяем переменные и интегрируем:

img0622

img0623

Пропотенцировав последнее уравнение, получим:

img0624.

Постоянную интегрирования найдём, воспользовавшись начальным условием: в момент отключения источника t = 0, ток в катушке I(0) = I0.

Отсюда следует, что c = I0 и поэтому закон изменения тока в цепи приобретает вид:

                         img0625.                       (10.7)

График этой зависимости приведён на рис. 10.11. Оказывается, ток в цепи, после выключения источника, будет убывать по экспоненциальному закону и станет равным нулю только спустя t = ¥.


Рис. 10.11.

Вы и сами теперь легко покажете, что при включении источника (после замыкания ключа К) ток будет нарастать тоже по экспоненциальному закону, асимптотически приближаясь к значению I0 (см. рис. 10.11.).

                         img0626.                  (10.8)

Но вернёмся к первоначальной задаче размыкания цепи.

Мы отключили в цепи источник питания (разомкнули ключ К), но ток — теперь в цепи 10.8.b — продолжает течь. Где черпается энергия, обеспечивающая бесконечное течение этого убывающего тока?

Ток поддерживается электродвижущей силой самоиндукции e = img0627. За время dt убывающий ток совершит работу:

dA = eСИ×I×dt = –LIdI.

Ток будет убывать от начального значения I0 до нуля. Проинтегрировав последнее выражение в этих пределах, получим полную работу убывающего тока:

                    img0628.             (10.9)

Совершение этой работы сопровождается двумя процессами: исчезновением тока в цепи и исчезновением магнитного поля катушки индуктивности.

С чем же связана была выделившаяся энергия? Где она была локализована? Располагалась ли она в проводниках и связана ли она с направленным движением носителей заряда? Или она локализована в объёме соленоида, в его магнитном поле?

Опыт даёт ответ на эти вопросы: энергия электрического тока связана с его магнитным полем и распределена в пространстве, занятом этим полем.

Несколько изменим выражение (10.9), учтя, что для длинного соленоида справедливы следующие утверждения:

     L = m0n2Sl     (10.5) — индуктивность;

     B0 = m0nI0     (9.17) — поле соленоида.

Эти выражения используем в (10.9) и получим новое уравнение для полной работы экстратока размыкания, или — начального запаса энергии магнитного поля:

               img0629.             (10.10)

Здесь V = S×l — объём соленоида (магнитного поля!).

Энергия катушки с током пропорциональна квадрату вектора магнитной индукции.

Разделив эту энергию на объём магнитного поля, получим среднюю плотность энергии:

img0630 [img0631].                   (10.11)

Это выражение очень похоже на выражение плотности энергии электростатического поля:

img0632.

Обратите внимание: в сходных уравнениях, если e0 — в числителе, m0 — непременно в знаменателе.

Зная плотность энергии в каждой точке магнитного поля, мы теперь легко найдём энергию, сосредоточенную в любом объёме V поля.

Локальная плотность энергии в заданной точке поля:

img0633.

Значит, dW = wdV и энергия в объёме V равна:

img0634.

Комментарии
Нет комментариев.
Добавить комментарий
Пожалуйста, залогиньтесь для добавления комментария.
Рейтинги
Рейтинг доступен только для пользователей.

Пожалуйста, авторизуйтесьили зарегистрируйтесь для голосования.

Нет данных для оценки.

Время загрузки: 0.04 секунд 4,204,205 уникальных посетителей