December 03 2016 15:38:46
School Nogma
Навигация
 
Авторизация
Логин

Пароль



Вы не зарегистрированы?
Нажмите здесь для регистрации .

Забыли пароль?
Запросите новый здесь.
 
токи намагничивания
Физические основы информации

В общем случае магнитный момент заряженной частицы определяется как ее спиновым, так и орбитальным движениями. Полный момент импульса такого движения в квантовой механике описывается суммой операторов спинового img566 и орбитального img567 моментов импульса

img568

Проекция полного магнитного момента частицы на произвольное направление

img569

где img570 – собственный магнитный момент частицы, img571 - квантовое число, определяющее проекцию полного момента импульса на заданное направление, img572 – квантовое число, определяющее величину полного момента импульса img573 и img574 – безразмерная величина, называемая множителем Ланде или img575 – фактором.

Таким образом, магнитный момент атомного ядра зависит от спинового и орбитального движения нуклонов, электронных оболочек атома – спинового и орбитального движения электронов. Полный магнитный момент атома складывается из магнитных моментов атомного ядра и электронных оболочек. При этом необходимо помнить, что ядерный магнетон на три порядка меньше магнетона Бора, поэтому вклад атомного ядра в магнитный момент атома также на три порядка меньше вклада электронов. В случае кристаллов магнитные свойства определяются магнитными характеристиками атомов, образующих кристаллическую решетку, и коллективизированными электронами.

Отклик среды на внешнее магнитное описывается с помощью макроскопических токов намагничивания, представляющих собой молекулярные токи, усредненные по макроскопическим областям. Магнитное поле возмущает движение связанных атомных электронов, а также электронов проводимости. Это возмущенное движение электронов формирует молекулярные токи. Таким образом, теорема о циркуляции вектора магнитной индукции img576 запишется в виде

img577

где img578 – плотность тока проводимости, img579 – плотность тока намагничивания и img580 – плотность тока смещения. Если скорость изменения во времени электрического смещения img581 мала, вкладом тока смещения можно пренебречь.

При введении вектора напряженности магнитного поля img582 согласно уравнению

img583

и вектора намагниченности img584(магнитный момент единицы объема вещества) согласно уравнению

img585

уравнение (II.9.7) преобразуется к виду img586

img587

где img588магнитная восприимчивость вещества, связывающая векторы img589 и img590,

img591

Здесь предполагается изотропность среды. Отметим, что величины img592 и img593 - относительная магнитная проницаемость среды являются безразмерными.

В зависимости от знака и величины магнитной восприимчивости img594 все вещества делятся на три основные группы: 1) диамагнетики, img595, img596; 2) парамагнетики, img597, img598; 3) ферромагнетики, img599, img600, img601.

Комментарии
Нет комментариев.
Добавить комментарий
Пожалуйста, залогиньтесь для добавления комментария.
Рейтинги
Рейтинг доступен только для пользователей.

Пожалуйста, авторизуйтесьили зарегистрируйтесь для голосования.

Нет данных для оценки.

Время загрузки: 0.06 секунд 4,191,140 уникальных посетителей