December 10 2016 12:47:27
School Nogma
Навигация
 
Авторизация
Логин

Пароль



Вы не зарегистрированы?
Нажмите здесь для регистрации .

Забыли пароль?
Запросите новый здесь.
 
Принцип Гюйгенса-Френеля
Физика колебаний и волн. Квантовая физика

Явление дифракции, то есть огибание волнами препятствий и проникновение их в область геометрической тени, качественно объяснил голландский астроном, механик и физик Христиан Гюйгенс. В трактате «Распространение света» (1678 г.) он впервые высказал идею о вторичных волнах. По Гюйгенсу, любая точка пространства, до которой дошёл фронт волны, становится элементарным источником вторичных сферических волн. Новое положение фронта волны  совпадает с огибающей всех вторичных волн (рис. 7.4. Из трактата Х.Гюйгенса   «Распространение света» ).

       Рис.7.4

Это довольно искусственное предположение Гюйгенса получило неожиданное развитие в работе французского инженера-строителя Жана Френеля. В 1819 году (вскоре после окончания франко-русской кампании) Френель опубликовал свою знаменитую работу «Экспериментальное и теоретическое исследование дифракционных явлений».

Суть френелевой теории дифракции состоит в следующем.

Для отыскания интенсивности колебаний, создаваемых источником в точке наблюдения P (рис. 7.5), окружим источник произвольной замкнутой поверхностью S.

Рис. 7.5

В соответствии с принципом Гюйгенса, каждая точка этой поверхности должна рассматриваться как источник вторичных сферических волн.

Интенсивность в точке P можно отыскать, сложив бесконечное число вторичных волн, учитывая их амплитуду и фазу.

По Френелю каждый элемент поверхности dS излучает элементарную сферическую волну, которую в точке наблюдения P можно записать так

img05.                  (7.1)

Здесь:    a0 — амплитуда вторичной волны на поверхности dS;

r — расстояние от поверхности до точки наблюдения P (вторичная волна – сферическая, поэтому её амплитуда убывает с расстоянием a0/r),

k(φ) — коэффициент, зависящий от угла φ между нормалью к элементу dS и направлением на точку P. Этот коэффициент максимален при φ = 0 и равен 0 при img06.

Амплитуда результирующего колебания равна

img07.                  (7.2)

Теперь легко отыскать интенсивность волны в точке наблюдения P: ведь img08

Ещё раз вкратце повторим суть теории дифракции Френеля.

Назовём реальный источник A — первичным источником, излучаемую им волну — первичной волной.

Выделенная замкнутая поверхность S представляет собой геометрическое место точек — вторичных источников. Они излучают вторичные волны.

Принцип Гюйгенса-Френеля предлагает заменить первичную волну реального источника в точке наблюдения P суперпозицией вторичных волн, излучаемых поверхностью S.

В результате сложения бесконечного числа волн в точке наблюдения может возникнуть как максимум, так и минимум интенсивности. Всё будет определяться соотношением фаз складываемых волн.

Почему же в таком случае это явление получило название «дифракция», а не «интерференция»?

Это исторически сложившаяся терминология: результат сложения нескольких когерентных волн – интерференция, суперпозиция N волн — многолучевая интерференция, а сумма бесконечного числа волн — уже дифракция.

Комментарии
Нет комментариев.
Добавить комментарий
Пожалуйста, залогиньтесь для добавления комментария.
Рейтинги
Рейтинг доступен только для пользователей.

Пожалуйста, авторизуйтесьили зарегистрируйтесь для голосования.

Нет данных для оценки.

Время загрузки: 0.04 секунд 4,205,057 уникальных посетителей