February 22 2017 13:02:00
School Nogma
Навигация
 
Авторизация
Логин

Пароль



Вы не зарегистрированы?
Нажмите здесь для регистрации .

Забыли пароль?
Запросите новый здесь.
 
значки, изготовление значков.
Элементы физической кинетики
Начала термодинамикиОсновная задача физической кинетики заключается в микроскопическом описании перехода макроскопической системы из начального неравновесного состояния в конечное равновесное. Этот переход называется процессом релаксации, а характерное время перехода – временем релаксации. Отметим, что переход системы в стационарное состояние, где характеристики системы не зависят от времени, также называется процессом релаксации. Примером такого перехода в стационарное состояние является процесс зарядки конденсатора от источника постоянного напряжения с временем релаксации , где С - ёмкость конденсатора и R – сопротивление цепи.
Эффективное сечение столкновений
Начала термодинамикиНа первой стадии процесса релаксации эволюция одночастичной функции распределения по скоростям может рассматриваться как обусловленная абсолютно упругими парными столкновениями частиц, подчиняющимися законам сохранения импульса и кинетической энергии. Эти столкновения описываются с помощью интеграла столкновений, входящего в кинетическое уравнение Больцмана.
Процессы переноса
Начала термодинамикикак уже отмечалось, на первой стадии перехода макроскопической системы в равновесное состояние устанавливается локальное равновесие в различных макроскопических элементах системы. Однако между самими макроскопическими элементами равновесие, вообще говоря, отсутствует и они характеризуются разными макропараметрами. В этом случае говорят, что в системе установилось неполное равновесие.
дрейфовый поток частиц
Начала термодинамикиРассмотрим диффузию частиц компоненты 1. В силу хаотичности теплового движения все направления возможного движения любой частицы являются равновероятными. Если выбрать кубик единичного объёма, то для произвольного момента времени в направлении любой его грани в среднем движется 1/6 всех частиц, находящихся в этом кубике. За единицу времени через произвольную грань кубика в среднем проходит
Теплопроводность и закон Фурье
Основы электростатикиПри выводе формулы (12.24) для коэффициента теплопроводности газа предполагалось, что концентрация n и скорость теплового движения Vт не зависят от координаты х, что необходимо для обеспечения механического равновесия и отсутствия макроскопического движения в газе. При атмосферном давлении и температуре 300К коэффициент теплопроводности воздуха 26·10-3Вт/м·К. Теплопроводность жидкости обусловлена поступательным тепловым движением частиц, которое обеспечивает диффузию, и упругими волнами, переносящими тепловые колебания макроскопических элементов жидкости. При атмосферном давлении и температуре 300К коэффициент теплопроводности воды 0,6 Вт/м·К.
температурные волны
Начала термодинамикиВ тепловых трубах для повышения эффективности теплопередачи используется фазовый переход жидкость – пар. Нагреватель обеспечивает испарение жидкости, где тепловая энергия преобразуется в потенциальную энергию взаимодействия частиц пара с повышением плотности внутренней энергии пара на удельную теплоту парообразования. Затем происходит конвективное движение пара по трубе от нагревателя к холодильнику с последующей конденсацией пара. При этом холодильнику единица массы пара отдаёт количество теплоты, равное удельной теплоте конденсации. Таким образом, теплота переносится в виде потенциальной энергии взаимодействия частиц. Поскольку удельная теплота парообразования, равная удельной теплоте конденсации, достаточно большая, то именно это обстоятельство вместе с высокой скоростью конвекции обеспечивает гигантскую эффективность тепловых труб
Основы электростатики
Основы электростатикиСогласно современным представлениям вещество состоит из 12 элементарных частиц: 6 лептонов и 6 кварков (к ним следует так же добавить 12 соответствующих античастиц). Отсюда вытекает, что любые взаимодействия вещества определяются фундаментальными взаимодействиями элементарных частиц. В настоящее время известны четыре фундаментальных взаимодействия: сильные, электромагнитные, слабые и гравитационные. Интенсивности этих взаимодействий относятся как , где интенсивность сильного взаимодействия принята за 1. Сильное взаимодействие обеспечивает связь между кварками в нуклонах и между нуклонами в атомных ядрах. Радиус действия сильного взаимодействия м. Электромагнитное взаимодействие между заряженными частицами обеспечивает стабильность атомов, молекул и конденсированных сред. Его радиус действия считается бесконечно большим.
силовые линии
Основы электростатикиДля наглядного представления пространственного распределения векторов напряжённости электрического поля используются силовые линии. Это воображаемые кривые, которые начинаются на положительных зарядах и оканчиваются на отрицательных. Для любой точки пространства вектор лежит на касательной к силовой линии, проходящей через данную точку. Густота силовых линий, т.е. число силовых линий, пересекающих единичную площадку, ориентированную перпендикулярно силовым линиям, пропорциональна величине . На рис. 1 а) и б) приведены распределения силовых линий электрического поля для одиночного точечного заряда q>0 (а) и системы из 2 точечных разноименных зарядов +q и –q. В электростатике силовые линии являются незамкнутыми – они начинаются на положительных зарядах и оканчиваются на отрицательных.
плоскость хоу
Основы электростатикиБлагодаря равномерному распределению заряда по всей плоскости хоу величина || может зависеть только от координаты . Иными словами, геометрическое место точек в верхнем полупространстве, где ||=const, есть плоскость, параллельная заряженной плоскости хоу. Все полученные результаты в равной степени относятся к нижнему полупространству <0 за исключением того, что вектор направлен в сторону, противоположную направлению оси
Потенциальность электростатического поля
Основы электростатикиС помощью принципа суперпозиции для электрического поля полученный результат (3.4) можно обобщить на произвольную систему неподвижных точечных зарядов или на любое неподвижное непрерывное распределение заряда в пространстве. Таким образом, можно сделать вывод о том, что циркуляция вектора напряжённости произвольного электростатического поля вдоль любого контура всегда равна нулю
принцип суперпозиции
Основы электростатикиДля точечного заряда поверхности одинакового потенциала , называемые эквипотенциальными, есть концентрические сферы с центрами в точке нахождения заряда . Отметим, что силовые линии электростатического поля всегда перпендикулярны эквипотенциальным поверхностям. Для потенциалов относительно слабых электростатических полей выполняется принцип суперпозиции. Если электростатическое поле создаётся системой неподвижных электрических зарядов , ,…, и поле каждого заряда в отсутствие других зарядов описывается некоторым потенциалом, то потенциал суммарного поля всей системы зарядов есть сумма потенциалов полей всех зарядов системы по отдельности

Время загрузки: 0.07 секунд 4,348,279 уникальных посетителей